一、A Comparison of Two Level Density Models in Energy Region 0～20 MeV（论文文献综述）
朱亚[1]（2021）在《ALICE探测器Pb-Pb碰撞中鉴别强子的各向异性流及流的涨落》文中指出相对论重离子碰撞实验的主要目标是研究强相互作用夸克胶子等离子体（Quark-Gluon Plasma,简称QGP）的性质。“大爆炸”理论认为这种新物质形态存在于宇宙形成的早期。因此,对QGP的研究对我们理解宇宙的演化,星体的形成,物质的基本结构和相互作用等有深远的影响。相对论重离子碰撞中形成的QGP存活时间极短,所处环境温度极高,以至于我们无法对其进行直接观测。幸运的是,碰撞后产生的大量末态粒子可以帮助我们探知它的形成和了解它的性质。各向异性流就是QGP的有效特征信号之一。带电粒子各向异性流系数vn的测量结果表明,QGP拥有与近乎完美流体一样的行为。在非对心碰撞中,碰撞重叠区域呈“杏仁”形状,这种初始几何空间的各向异性会由于QGP组分间的相互作用转换为末态动量空间的各向异性。与此同时,碰撞重叠区域核子分布的涨落也会导致末态流的涨落。对流和流涨落的测量可以为描述重离子碰撞中介质演化和碰撞初始条件的理论计算提供更多更严格的约束。进一步地,对鉴别粒子的流和流涨落的测量可以帮助我们更好地研究碰撞的初始条件,演化过程,和粒子的产生机制,以及探知系统的冻结条件。本文报告了大型强子对撞机（Large Hadron Collider）LHC上每核子对质心系能量5.02 TeV的铅核-铅核碰撞下ALICE（A Large Ion Collision Experiment）探测器测量的包含多奇异粒子的鉴别粒子各向异性流以及流的涨落的研究结果。多奇异粒子被认为散射截面较小,受强子相的影响较小,因此其各向异性流被认为能提供更多的部分子相的信息。首先,我们采用三个子事件的标量积的方法,测量了质心系能量（?）=5.02 TeV下铅核-铅核（Pb-Pb）碰撞中多奇异粒子的椭圆流v2以及三角流v3。测量结果显示多奇异粒子Ξ-+Ξ+和Ω-+Ω+在低横动量（pT）区间都遵循粒子质量排序（mass ordering）,即在同一个较低pT区间较重粒子的v2和v3比较轻粒子要小。不过,在高pT区间Ξ-+Ξ+、Ω-+Ω+的v2和v3和较轻重子p+p以及Λ+Λ有着相似的行为。其次,我们还运用二粒子和四粒子累积的方法测量了 Pb-Pb碰撞中鉴别粒子π±,K±,p+p,Φ,Kg,∧+∧,Ξ-+Ξ+,Ω-+Ω+的椭圆流v2。不同于标量积方法,二粒子和四粒子累积方法只选择了位置分辨率更高的中心探测器对末态粒子方位角进行测量,此外由于四粒子累积的方法受非流效应影响小,所以这两种方法给出了更精确的椭圆流v2的测量。以上测量结果同样展示出鉴别粒子的v2在低pT区间有着粒子质量排序,在高pT情况下重子和介子分别成组。二粒子累积方法测得的椭圆流v2{2}和四粒子累积方法测得的椭圆流v2{4}受流涨落的影响不同。如果v2的概率密度遵从贝塞尔-高斯（Bessel-Gaussian）分布,则椭圆流的涨落可以通过概率密度分布函数的二阶矩进行量化。所以我们通过测量v2{4}和v2{2}的比值以及概率密度分布函数的二阶矩和一阶矩的比值F（v2）探究了流的涨落的特征。如果流的涨落没有明显的粒子种类依赖,那就说明流的涨落最主要源于初态几何的涨落。而我们在中心度40-50%和50-60%,1<pT<3 GeV/c区间发现了v2{4}/v2{2}和F（v2）的粒子种类依赖。这表明流的涨落不仅仅源于初态几何的涨落。最后我们将分析的测量结果与流体动力学模型的计算做了比较,发现测量结果能够对流体模型的初态条件提供一定的约束。
张宏淑[2]（2021）在《包合水合物冰晶材料磁性及调控理论研究》文中指出包合水合物,因其在能源储存和器件应用等方面的巨大潜力,有望改善人类社会的能源危机,因此已成为能源和环境领域的一类重要材料。近年来,人们对于包合水合物堆积的笼状结构所发生的包合现象的本质已经进行了大量的研究。此外,一些包合水合物表现出独特的磁性、强的离子导电性、高于室温的熔点、不同寻常的结构转换等显着的物理化学性质也将导致包合水合物转化为极具应用前景的水分子基的新型功能材料。尽管包合水合物展现了广阔的应用前景,但其固有的本质至今仍然缺乏微观和宏观两个方面的充分理解。因此,需要进一步的研究来了解此类冰晶材料中独特的包合现象和未被揭示的主客体相互作用等特性。本文通过量子化学计算及从头算分子动力学模拟,探究了活性及磁性客体分子包合在包合水合物框架结构中的独特包合和磁耦合现象。此外,还详细讨论了氢氧根离子在包合水合物中的迁移机理。主要的创新点和研究成果如下:（1）氮杂苯包合物独特的溶剂化效应众所周知,水作为溶剂可以稳定一些自身不稳定的物质,但包合水合物的溶剂效应及其对溶质分子性质的影响却知之甚少。基于实验中观测到的sⅡ型包合水合物包合负电子亲和势的氮杂苯（哒嗪、嘧啶、吡嗪、吡啶）和苯客体结构,利用DFT计算从理论上探讨了此类复合包合物的结构和性质,关注于它们的稳定性、电子亲和力、振动位移、质子转移、特别是包合物笼独特的溶剂化效应。结果表明包合物笼显着改变了氮杂苯/苯的结构和性质,使其稳定性提高、C-H伸缩蓝移、电子亲和势从负值转变到相当大的正值而成为更好的电子载体。此外,电子俘获不仅增强了主客体间的静电和氢键相互作用,也改变了氢键结构,甚至诱导了水笼上质子自发或以低势垒向客体转移,进而导致了两种结构模式（阴离子包合物和发生质子转移包合物）,这都取决于水笼中客体分子的质子亲和力、极性和位置取向。这项工作表征了用于稳定氮杂苯及其阴离子的独特溶剂化模型,并提出对主-客体相互作用（包括静电、氢键和限制作用）以及阴离子包合物结构和性质变化的新颖见解。显然,这些信息对包合水合物通过包合特殊分子种类（如不稳定阴离子、自由基、电子等）发现其新特性来设计新型冰晶材料具有指导意义。（2）磁性双氧包合物:极具前景的冰晶材料构建单元包合水合物因其氢键笼结构可以选择性地捕获具有特殊电子特性的客体分子而有望成为新的功能材料,因此在基础科学和实际应用中引起了广泛的研究兴趣。然而,关于磁性包合水合物的电子性质和自旋耦合机制的信息却相当缺乏。在这项工作中,我们首次利用密度泛函理论结合从头算分子动力学探究了 sI型双氧包合物的磁性和自旋耦合机理。结果表明这些双氧包合物展示出丰富的自旋耦合特性,取决于水笼中客体O2的占据模式和两个O2分子的相对取向,它们主导着自旋中心之间的轨道重叠。当两个客体O2以相对平行取向占据在两个对称的51262笼或同一个51262笼时,氧气包合物呈现反铁磁基态,而对于其他所有的氧气分布模式,则表现出顺磁基态。此外,我们还探究了弹性应变（-7%到20%）对氧气包合物磁性质的调控,发现弹性应变诱导其自旋排列和磁性质在反铁磁[↑↑…↓↑…↑↑…↓↓…]n和铁磁[↑…↑…↑…↑…]n之间可逆转换,并且呈非线性响应。随着压缩应变增强,客体O2向宿主笼体的自旋极化增强,诱导了主体水笼介导的O2…O（主体笼）…O2超交换耦合,对提高氧气包合物的自旋耦合起到辅助作用。这些有意义的发现有望为开发基于水合包合物的新型冰晶磁性纳米材料提供有用的信息。（3）离子掺杂包合水合物笼结构辅助顺磁客体的超交换自旋耦合包合水合物的客体敏感磁性使其可以作为一种新型的冰晶磁性材料已经得到研究的证实,但由于其磁性较弱难以应用于实际中。通过采用第一性原理计算,我们提出将OH-离子嵌入包合水合物主体氢键网格中来增强磁性的方法。结果表明,相比于中性包合物,顺磁性O2在离子包合物中更加稳定,这是由于阳离子客体和阴离子主体晶格之间的离子相互作用。进一步系统的探究发现阴离子主体氢键网格不仅改变了客体O2之间的磁耦合模式,而且极大地增强了它们的磁耦合强度。离子包合物O2·EMN+@CHs表现反铁磁基态,计算得到其磁交换能Eex=-23 meV,具有比纯氧气包合物O2@CHs（顺磁态,Eex=0 meV）和非离子氧气包合物O2·MTHF@CHs（铁磁态,Eex=2 meV）明显更强的磁耦合作用。O2·EMN+@CHs的反铁磁基态来源于客体O2通过水笼上的OH-离子实现主-客体Op轨道混合而产生的超交换耦合作用。此外,我们也探究了施加应变对O2·X@CHs（X=EMN+OH-,MTHF）的影响,发现随着压缩应变的增大客体O2的反铁磁耦合显着增强,而随着张力的增大铁磁性更加明显。这些结果揭示了OH-离子嵌入包合物主体笼以及施加压缩应变可以显着提高包合物的磁性能。本研究工作很好地解释了包合顺磁性客体的离子包合物中发生的独特磁耦合现象,也为探索基于包合水合物的自旋电子器件开辟了新的途径。（4）离子型包合水合物氢氧根阴离子迁移动力学多孔晶体包合水合物即使在低温下也表现出相当高的电导率,因此已被视为潜在的固体离子导体。包合水合物出色的离子导电性能源于它特殊的主体氢键网络。迄今为止,主体氢键网络对OH-离子迁移的影响仍然是人们对离子包合物导电性认识的空白。具体而言,OH-在离子包合物主体水笼中通过质子转移发生迁移和扩散有关的分子机制仍然是一个悬而未决的问题。本文利用从头算分子动力学方法探究了 Me4N+OH-离子包合物中OH-的局部水合及电子结构,并探讨了 OH-离子和氢键网络之间的质子转移机理。模拟及计算表明Me4N+OH-离子包合物中OH-与其相连的水分子间可形成低垒氢键,具有相对较小质子转移能垒（约1.99 kcal/mol）,表明正常情况下表现为一个非常快速的转移过程。特别有意义的是,OH-动力学模拟分析证实由于其动态特性OH-可与其相邻的H2O形成亚稳态的暂态共价氢键单元（OH-…H+…OH-）,而整个质子转移过程可表现为低垒三阱质子转移位能面。由此大大加快了质子转移,无疑有效促进了 Me4N+OH-包合物中OH-离子的快速迁移。此外,根据深入的电子分析进一步建立了 OH-离子迁移与微电子性质之间的直接联系:OH-离子的迁移活性与费米能级附近的“电子口袋”的容量大小以及OH-离子及其氢键供体之间的相互作用程度密切相关。因此,我们的研究提出了对离子包合物中OH-离子迁移的微观理解,并为设计高性能离子固体导体材料提供了理论基础。综上所述,本文主要采用量子化学计算及从头算分子动力学模拟等方法对包合水合物的结构、状态、磁性和氢氧根迁移动力学等方面进行了系统的研究,并详细讨论了包合水合物独特的溶剂化效应、氧气包合物特殊的超交换耦合机理、应变效应引起的氧气包合物的磁耦合特性的变化及离子型包合物氢氧根的迁移机理。近几年来,功能性材料越来越受到科研工作者的关注,深入探究包合水合物冰晶材料的各种潜在性能,必定将为探索新型冰晶材料的应用提供重要的理论依据和借鉴。
王雨风[3]（2021）在《在ATLAS实验上寻找双光子共振峰及光子能量刻度研究》文中认为This thesis presents the search for new resonances in the diphoton final state with proton-proton collision data collected by the ATLAS detector at the LHC at a centre-of-mass energy of（?）=13 TeV.Search for a low-mass spin-0 resonance in the diphoton invariant mass range from 65 to 110 GeV is performed using 80 fb-1 data collected in 2015,2016 and 2017.Selected events are split into three categories depending on the conversion state of the two photons,in order to increase the sensitivity of the search.In the high-mass region above 160 GeV,two kinds of signal are searched for using 139 fb-1 data collected in 2015-2018:a spin-0 model-independent resonant state,and a spin-2 graviton excitation state predicted by the Randall-Sundrum model with one warped extra dimension.Analysis selections are optimized and harmonized for both spin-0 and spin-2 searches.Functional decomposition method is applied for the first time in the background modeling procedure,in order to reduce the corresponding systematic uncertainty.For both low-mass and high-mass searches,there is no significant excess observed with respect to the Standard Model expectation.Upper limits are set on the fiducial（total）production cross section times branching ratio as a function of the signal mass for the spin-0（spin-2）resonances.In addition,a study on the photon-specific energy calibration systematic uncertainty from electromagnetic shower leakage mismodeling is also presented.This uncertainty is quantified as the difference between the lateral energy leakage mismodeling for photons and electrons using Z→ ee events.Results obtained with diphoton events are also shown for the first time as a cross check in a larger kinetic region.
陈婧[4]（2021）在《在大型强子对撞机的ATLAS实验上观测ZZjj电弱产生过程》文中提出电弱对称性破缺机制一直是粒子物理领域研究的根本问题之一。粒子物理标准模型理论通过Higgs机制实现电弱对称性破缺,给矢量玻色子W和Z赋予了质量,并预言了 Higgs玻色子的存在。欧洲核子中心大型强子对撞机LHC上的ATLAS和CMS实验在2012年同时发现了 Higgs玻色子,这是电弱对称性破缺机制研究中的重大突破。但等级差问题、自然性问题等问题的存在揭示着电弱对称性破缺的本质仍有待研究。研究电弱对称性破缺的本质,除了直接测量Higgs粒子的性质之外,还可以测量矢量玻色子散射过程。在无Higgs机制作用假设下的标准模型预言中,纵向极化的W/Z矢量玻色子散射振幅将会随能量增加而发散,最终在TeV的高能区破坏幺正性。矢量玻色子散射过程既可以用来检验标准模型电弱相互作用的物理预期及电弱破缺机制,又可以用来检验Higgs机制在规范玻色子融合、散射的电弱过程中的幺正化影响,并且可以用来探索可能存在的、除标准模型Higgs机制外的其他超越标准模型的新物理机制的存在性。2015年到2018年,LHC在第二阶段运行中获取了大量数据,为深入研究稀有的矢量玻色子散射过程提供了前所未有的机会。在LHC实验中,矢量玻色子散射包含在双玻色子和两个喷注（VVjj）的电弱产生过程中。在所有的VVjj电弱产生过程中,ZZjj的电弱产生过程具有本底低,事例重建完整的优点。这些优点及大量的数据为实现高统计显着度的测量提供了可能。本论文利用ATLAS探测器在13TeV质心能量下收集的139 fb-1的质子质子对撞数据,观测ZZjj的电弱产生过程。ZZ玻色子对可以衰变到四轻子末态和两个轻子两个中微子末态。其中,四轻子末态的本底成分单一,信噪比高,有完整的事例重建。而两个轻子两个中微子末态的分支比较大,有更多的信号事例。为了充分利用数据,四轻子末态和两个轻子两个中微子末态都进行了测量。两种末态的基准产生截面都是其相应的相空间中的产生截面。四轻子末态的基准产生截面及对应的统计误差和系统误差是1.27±0.12（stat）±0.08（syst）fb,其对应的理论预期为1.14±0.04（stat）±0.20（syst）fb。两个轻子两个中微子末态的基准产生截面及对应的统计误差和系统误差是1.22±0.30（stat）±0.18（syst）fb,其对应的理论预期为1.07±0.01（stat）±0.12（syst）fb。在两个衰变道的截面测量中,测量结果和理论预期在误差允许的范围内都符合得很好。以此为基础,进一步利用多变量的分析方法可以探测ZZjj电弱产生过程。联合两种衰变末态,ZZjj电弱产生过程的观测显着度为5.5倍的标准偏差,其预期显着度为3.4倍的标准偏差。这是实验上首次发现ZZjj电弱产生过程,是矢量玻色子散射过程研究的一个新的里程碑。ZZjj电弱产生过程的观测对标准模型和Higgs机制都进行了检验。
李直[5]（2021）在《利用大型强子对撞机上的ATLAs探测器通过多轻子末态研究希格斯玻色子的性质以及搜寻新物理》文中指出对于希格斯玻色子性质的测量是如今高能物理学的最重要研究课题之一,而希格斯玻色子和最重的标准模型费米子-顶夸克-之间的汤川耦合常数则是希格斯玻色子性质研究中最重要的一环,此常数可以通过测量ttH产生截面并进行推导得到。本论文使用由ATLAS探测器收集到的大型强子对撞机在质心系能量为13 TeV下质子-质子对撞产生的数据,对ttH过程在多轻子末态下进行了测量,同时还在evμv末态下对超出标准模型的新重中性共振态X的X → WW衰变过程进行了搜寻。论文的第一部分详细描述了使用积分亮度为79.9 fb-1的Run 2数据对ttH产生过程的多轻子末态进行搜寻的过程。在这个分析中,末态按照轻子（e,μ）数和τhad子数分成了六个道,并分别进行了分析。最终对这六个道进行联合拟合的结果为μ=0.58-0.33+0.36对应的产生截面为σttH=294-162+182 fb,与标准模型预期σttHSM=507-50+35fb在误差范围内一致。观测到超出纯本底假设的信号显着性为1.8倍标准偏差,低于预期的3.1倍标准偏差。正在进行中的ttH多轻子末态分析使用了积分亮度为139.0 fb-1的Run 2全部数据。在论文的第二部分,对这一分析在双同号轻子道的结果在仅考虑统计误差的情况下进行了模拟分析,得到的预期信号显着性为2.2倍标准偏差。论文的最后一部分介绍了一个通过X → WW→eνμν衰变道寻找超出标准模型的新重中性共振态的分析,该分析使用由ATLAS收集到的积分亮度为36.1 fb-1,质心系能量为13 TeV的数据测试了七种假设,包括两种考虑了衰变宽度的重希格斯玻色子信号的NWA和LWA假设,以及2HDM模型,GM模型,预言了自旋为1的重矢量玻色子三重态的HVT模型,和两种预言了自旋为2的信号模型,RS和ELM。在200 GeV到5 TeV的质量范围内,没有发现显着超出标准模型背景预测的信号。分析在95%的置信水平下,对共振态X产生截面乘以分支比X→WW设置了上限,并排除了 2HDM参数空间中的部分区域以及HVT（qqA）和RS模型的部分低质量信号区间存在预期信号的可能。
杜东硕[6]（2021）在《在ATLAS探测器上通过H→WW*→eνμν衰变道测量希格斯胶子胶子熔合过程产生截面以及研究在高亮度大型强子对撞机上希格斯的测量前景》文中研究表明2012年,在大型强子对撞机上的ATLAS和CMS实验分别发现了标准模型的希格斯粒子。希格斯粒子发现后,对其产生机制和性质的研究是大型强子对撞机的最重要物理目标之一。因此,利用ATLAS探测器采集到的整个Run2的实验数据对希格斯的性质进行精确测量是一个具有重要意义的物理课题。本论文展示了利用ATLAS实验采集的质子-质子对撞事例,通过H→WW*→ evμv衰变道对希格斯胶子-胶子熔合过程产生截面测量的两次实验结果。首先展示了已经发表的基于36.1fb-1实验数据的结果,随后给出正在研究中的基于整个Run2实验数据的结果。在本文中,对于qq→WW,top和Z+jets这些主要本底,通过定义相应的控制区间来估计其在信号区间的贡献。对于W+jets本底,该分析利用数据驱动的方法对其进行估计。本文首先利用36.1fb-1的质子-质子对撞事例,通过WW*衰变道测量希格斯胶子-胶子熔合过程以及矢量玻色子熔合过程的产生截面,结果如下:σggF·BH→WW*=11.4-1.1 +1.2（stat.）-1.7 +1.8（syst.）pb和σVBF·BH→WW*=0.50-0.22 +0.24（stat.）±0.17（syst.）pb。该结果与标准模型符合一致。然后,本文基于整个Run2的实验数据,通过H→ WW*衰变道对胶子-胶子熔合过程的信号强度进行测量,测量精度为μggF obs=1.24-0.17°+0.18随后利用ggF 0/1/≥ 2 jets和VBF道进行联合统计分析,得到μggF obs和μVBF obs的测量精度分别为:1.20-0.15+0.16 and 0.99±0.13。该结果与标准模型符合一致。由于基于整个Run2的分析基本沿用36.1fb-1文章中的分析策略,因此本文主要对整个Run2的分析进行了比较详细的介绍。为了研究在高亮度大型强子对撞机上希格斯的测量前景,本论文介绍了基于目前已经发表的Run2的结果（利用36.1fb-1或者80fb-1的对撞事例）预测在质心系能量为14TeV的高亮度大型强子对撞机上,利用其采集到的3000fb-1的质子-质子对撞事例对希格斯的信号强度,主要产生过程的产生截面,不同衰变道的分支比以及希格斯粒子与费米子和矢量玻色子之间的耦合进行了测量。该研究可以用来预研在高亮度大型强子对撞机上对希格斯性质测量所能达到的最终精度。通过研究发现,对于希格斯的五个主要产生道以及其主要衰变道的测量精度可以达到2%～8%,只有W（Z）H,H→γγ;V（tt）H,H→ZZ*以及两个稀有衰变道（H→μμ,H→Zγ）的测量精度仍然受统计误差的限制。我们通过对包含超出标准模型贡献的通用kappa模型的研究对希格斯衰变到超出标准模型的贡献的分支比（BBSM）给出在95%置信水平的上限为BBSM<0.064。
田野[7]（2020）在《Measurement of the π0 Inclusive Cross Section in Ep Scattering and the Design of Electromagnetic Calorimeter for SoLID Program at Jefferson Lab》文中指出高能和中高能强子物理的一个关键目标是研究核子的内部结构和理解量子色动力学在非微扰区域是如何工作的。核子的亚原子结构仍然是强子物理研究的前沿课题。核子结构研究的目的是了解夸克和胶子如何形成核子的能量或动量以及自旋。对于这些课题的研究,通过电子散射轻的核子靶的过程是主要实验工具。最近,随着电子散射和实验设备的进步,可以允许越来越高的统计量,对核子结构的理解已经从提取一维动量PDF到一个更全面核子的三维结构。通过深度非弹性散射（SIDIS）为主要实验工具,可以获得横向动量分布（TMD）等核子的三维结构函数。在核子内部结构的研究实验中,位于弗吉尼亚州纽波特纽斯的托马斯杰斐逊国家加速器实验室,或称做JLab,是世界范围内的前沿实验室之一。电子散射是亚原子物理研究中一个独特的工具,提供了核子结构的明确信息,这是其他方法如强子-强子碰撞或纯轻子相互作用无法实现的。JLab的超导连续电子加速器提供了世界上最高的电子散射亮度。非极化靶的亮度可达1039 cm-2s-1,极化靶的亮度可达1036 cm-2s-1。此外,JLab刚刚完成了能量升级,现在可以向4个大厅中的3个（A、B和C）提供11 GeV能量的束流,以及向实验大厅D提供12GeV能量束流。JLab的高亮度和近期的能量升级为之前没有研究过的方面提供了高精度数据的可能。JLab的A实验大厅计划建造使一个能接受高亮度高探测器接受度的SoLID（螺线管型高密度装置）谱仪装置。该谱仪包含三个主要物理项目:半单举深度非弹性散射（SIDIS）、宇称破缺的深非弹性散射（PVDIS）和J/ψ项目。这篇论文包含两个主要的课题,都与JLab的SoLID项目密切相关。第一个课题是e+p散射过程中单举π0截面的测量,其中π0衰变产生的光子是SoLID实验的重要背景。第二个课题是研究和设计一种用于SoLID实验中shashlik型取样量能器。JLab的DVCS（深度虚光子康普顿散射）实验E12-06-114是12GeV升级后,在A厅进行的初始实验之一。由于没有专用的π0截面测量实验,本论文使用E12-06-114实验中kin482、kin483和kin484设置的实验数据测量单举π0的截面。得益于实验中的DIS触发模式和波形采样电子学插件ARS,π0可以从与LHRS电子触发信号不符合的ARS的时间窗口中提取。SolID所用的蒙特卡罗产生子是通过修改JLab Hall D的产生子获得的。电子打液态质子靶过程中π0的产额可以用这个产生子模拟获得。π0测量的能量范围从1 GeV到8 GeV,角度是从8度到20度,该测量包括8.5GeV和11GeV两个束流能量的测量。实验数据中的截面是通过与模拟结果相比较获得的。该比值将会用于修正产生子中的截面,以及模拟中π0的产额。第二部分是SoLID项目中电磁量能器的设计。SoLID的电磁量能器将采用一种名为“shashlik”的新型采样设计,每个模块由194个0.5mm厚的铅和1.5mm厚的闪烁体层组成。光信号由波长位移光纤引出,通过预先的钻孔穿透所有层。该模块产生的光通过光纤引导并收集到光电倍增管,最终转换成电信号。这种取样型量能器技术在粒子鉴别能力、能量分辨率、抗辐照性能和成本之间提供了良好的平衡。按计划,总共2000个模块将被建造,这将会是一项繁重的工作。光产额的统计量对ECal的能量分解有很大的影响,本文对量能器的设计和研究主要体现在光产量的提高上。我们研究了材料的选择、光的收集、加工工艺和组装。几个shashlik ECal原型已经装配完成,分别采用了不同的闪烁材料、光纤、光纤端面反射层、反射层和封装。为了测量光产额,建立了测试PMT性能和ECal样机光产额的测试系统。在本文中,从第2章到第6章将描述单举π0截面的分析工作,第7章到第10章是SoLID的ECal的设计和测试工作。
刘啸宇[8]（2020）在《FEL装置中束流位置测量系统的设计及THz驱动条纹相机的相关研究》文中指出束流诊断系统是粒子加速器调试和稳定运行的重要基础,常被称作加速器的“眼睛”和“耳朵”。在加速器中,需要测量的束流参数主要包括束流强度、横向位置、横向尺寸、纵向长度、能量等。近年来,针对自由电子激光、衍射极限储存环以及小型化的加速器概念（如太赫兹驱动加速等）的研究引起了广泛关注,新装置的建设往往伴随着对束测系统的特定要求。任何一个加速器装置都需要综合自身的束流特性、测量需求以及预算成本等设计最优化的束测系统。本文主要分为两个部分:针对国家同步辐射实验室的红外自由电子激光（IR-FEL）项目中束流位置探测器（BPM）系统的设计研究;基于太赫兹（THz）驱动条纹相机中关键部件——THz谐振器的设计优化,拟达到飞秒（fs）量级的束团长度测量分辨率。IR-FEL装置中束流位置测量系统的设计近几年,国家同步辐射实验室新建了一个紧凑型的IR-FEL装置,用于提供波长范围覆盖远红外到中红外的连续可调谐激光。该装置的微脉冲重复频率在476 MHz、238 MHz、119 MHz、59.5 MHz间可调,要求达到好于50 μm的宏脉冲位置分辨率。考虑到装置对分辨率没有太高的要求,我们选用机械结构最简单、成本最低、占用空间最小的纽扣型BPM作为主要测量手段;此外,由于谐振型条带BPM可以得到较好的分辨率且与纽扣型BPM的电子学系统兼容,我们基于此装置对这种类型的BPM开展了相关研究,以填补目前国内在这一领域的空白。本文详细介绍了这两种BPM的仿真设计、离线测试以及对位置分辨率的估计。THz驱动条纹相机的相关研究条纹相机常被用于测量亚皮秒量级的时间结构。条纹相机系统的时间分辨率主要取决于其中的偏转结构,偏转幅度越大、工作频率越高,则时间分辨率越好。近几年,随着强场THz源技术的发展,兼顾了强场与高频率的THz驱动条纹相机概念被提出,拟达到飞秒甚至亚飞秒量级的分辨率。本文主要介绍了三种中心频率为0.3THz的宽带THz偏转结构,利用CST对其基本特性进行了模拟分析;并利用其中一种结构对35 MeV的电子束进行了测量,完成了原理性验证,实验结果与预计存在一定偏差,我们对造成误差的可能原因进行了分析;由于结构中存在的高阶模式可能是一个误差来源,我们提出了一种通用的高阶模分析方法,并对本文中的三种结构进行了分析计算;最后,基于这种高阶模分析的方法,我们对三种结构分别进行了优化。
Muzaffar Irshad[9]（2020）在《BESⅢ实验上XcJ→∑-（?）+ 分支比的测量和e+e-→∑0（?）0的研究》文中研究指明本论文包含两个研究课题,BESIII上璨偶素衰变以及含奇异夸克的正反超子物理。尽管标准模型取得很大成功,强相互作用的非微扰动力学无疑是当前物理学中最具挑战的问题之一。尽管量子色动力学较好的解释了高能物理实验中夸克和胶子的相互作用,但当夸克间距离与核子相当时,微扰理论仍然失效。作为一个强相互作用理论,量子色动力学在高能量区域被很好的检验,但在低能量区域,非微扰效应占主导,理论计算变得非常复杂。北京谱仪BESIII是一个理想的平台,它处在量子色动力学微扰和非微扰的过度能区,可以通过粲夸克,超子以及胶子来研究强相互作用。粲偶素ψ（3686）的质量处在微扰和非微扰过度能区。因此对于ψ（3686）的强子以及电磁衰变的研究有助于我们理解它的结构,以及该能区微扰和非微扰强相互作用。另外,类时的超子形状因子对我们探寻强子内部结构和理解强相互作用也非常重要。因此,粲偶素系统,被视为一个独特的场所用来研究量子色动力学的微扰和非微扰效应。实验研究可以检验基于量子色动力学的有效理论计算。除了J/ψ和ψ（3686）衰变,χcJ衰变的研究对于量子色动力学也很重要。χcJ属于粲偶素p波三重态,因此不能在正负电子湮没中通过一个虚光子产生。目前对χcJ的理解受到实验数据的限制。最近的理论研究表明色八重太机制对p波粲偶素的衰变有很大贡献。对χcJ的实验研究对非微扰量子色动力学很重要。BESIII收集了世界上最大的ψ（3686）数据样本,为我们详细研究χcJ衰变提供很好的机会,因为ψ（3686）有较大的分支比大约9%衰变到χcJ。利用BESIII上收集的448.1×106ψ（3686）事例,我们测量了χcJ→∑-∑+过程的分支比。其中χcJ通过ψ（3686）→γχcJ得到。分支比测量结果是B（χcJ→∑-∑+）=（51.3±2.4±4.1）×10-5,（5.7±1.4±0.6）×10-5,and（4.4±1.7±0.5）×10-5,for J=0,1,2。其中,第一个误差是统计误差,第二个是系统误差。我们首次通过nnπ+π-末态研究了χcJ→∑-∑+衰变,它对同位旋对称性及SU（3）理论提供重要检验。超子也是研究量子色动力学微扰和非微扰的过度能区强相互作用的理想探针。另外超子两体弱衰变对粒子物理中的对称性研究非常重要。作为宇宙中可见物质的主要组成部分,核子被证明是非点状例子。除了核子,SU（3）自旋1/2和3/2的超子都可以在北京正负电子对撞机上产生。作为核子的SU（3）味对称性伙伴,超子含有更多的奇异夸克,这为我们提供了另外一个维度去研究核子结构,并且奇异夸克有更大的质量使得我们更好的了解强子中的夸克发布。对∑0超子的实验测量超子的实验测量,特别是∑0在类时区域的测量对我们理解重子结构非常重要。e+e-→∑0∑0过程的波恩截面在阈值到3.08 GeV的范围内被精确测量。其中在2.50-3.08 GeV质心能量范围内测量运用了单重子标记的方法。该过程在阈值附近通过Vr的方法研究,并在阈值处观测到了非零截面。∑0的有效电磁形状因子相应的被测量。该测量对理解重子结构提供了精确的实验参数,同时观测到的形状因子新的特征为理论研究带来新的挑战。此分析用到了 460 pb-1的正负电子湮没数据,质心能量从2.3864到3.08 GeV。
Abrar Hussain[10]（2020）在《固体电子发射产额的蒙特卡洛模拟研究》文中指出自1950年代以来,人们已经在电子发射的相关领域进行了深入的实验研究,特别是能量分布、二次电子产额（SEY）以及背散射系数（BSC）。由不同研究人员测得的数据结果差异较大,因为其中一些数据不是在超高真空条件下测得的,因此表面污染可能通过功函数和电子亲和势的变化显着影响SEY和BSC。由于来自清洁表面的精确实验测量的可用数据非常有限,与二次电子级联产生和发射过程的相关机理仍未完全研究透彻。而且对于很多化合物材料的数据依然缺失,尽管它们具有广泛的实际应用。考虑到近年来电子-固体相互作用的理论模型已经取得了显着的研究进展,因此非常有必要对化合物材料/单质材料固体进行模拟研究,以得出更可靠的理论数据。本文基于先进的蒙特卡洛模型,研究了单质和化合物半导体材料在不同入射电子能量下的背散射系数、二次电子产额和总电子产额进行了系统的蒙特卡洛模拟计算。本文还对这些材料中激发和发射的二次电子在不同入射能量下的激发深度分布函数、发射深度分布函数及在深度分布函数中的组合效应进行了计算。如GaAs等半导体材料已广泛用于光伏材料中,二次电子产额是扫描电子显微表征的重要参数,尤其是针对最近开发的扫描超快电子显微镜,它可表征化合物半导体表面附近电荷载流子特性。从长远来看,目前使用的能源生产方法将无法满足人类的能源需求,在没有快速增加能量存储效率的情况下,开发环境友好的新能源显得得越来越紧迫。采用核聚变电站可能是未来最好的解决方案之一,而铍是核聚变反应堆中壁材料的首要候选材料,也是影响建造聚变电厂的关键元素之一。尽管铍在核研究和高科技应用中极为重要,有关铍与带电粒子（特别是电子）相互作用的数据仍然非常有限且仅有旧的数据可用,基本集中在入射能量为0.1-100 keV的情况下。只有很少的研究确定铍的电子的背散射系数,因此开展这项工作具有重要意义。第一章中我们简要介绍了电子束与固体之间的相互作用。详细讨论了在相互作用过程中发射的不同类型的电子信号。介绍了能谱和其中的峰。简要讨论了扫描电子显微镜（SEM）和其他不同类型的显微镜的发展和基本原理。还介绍了不同因素对电子发射的影响。第二章详细解释了蒙特卡洛模型。电子与固体复杂的相互作用导致了二次电子产生。使用解析公式来获得相关的能谱和产额是相当困难的,因此我们需要采用先进的蒙特卡洛模拟来获得物理量的准确计算结果。电子在固体中的输运过程由电子与样品中的原了/电子之间的弹性散射和非弹性散射组成。有不同的理论来描述这两种散射。我们用Mott截面于弹性散射。为了描述电子非弹性截面,我们使用了 Penn引入的介电函数方法,其中通过光学能量损失函数数据外推获得的能量损失函数,光学数据中包括声子激发、价电子和内壳电子激发贡献的部分。我们使用以上模型对本文的以下工作进行了计算:第3章采用最新的蒙特卡洛模拟模型以及散射势能计算了电子能量在100 eV到100 keV能量范围内铍的电子背散射系数。分别考虑在含及不含俄歇电子激发时情况下模拟了背散射能谱。该蒙特卡洛模拟物理模型使我们能够得到Be的背散射系数的精确理论值。我们发现它们明显小于之前发表的实验数据,特别是在低于10 keV的能量下。为了验证我们的模拟结果,我们还计算了非晶态硼和碳的电子背散射系数,而它们与实验数据有合理的一致性。对被碳和被水薄膜覆盖的Be样品的进一步模拟表明,几个原子/分子层的表面污染可以在低能量下极大地改变测量值。Be的低背散射系数值的部分原因是极强的向前弹性散射。第4章中我们旨在通过使用最新的蒙特卡洛模型研究几种化合物半导体材料的二次电子发射。半导体是重要的工业材料,另一方面,由于能隙的存在半导体中的电子非弹性散射过程与金属完全不同。因此,了解半导体和金属之间的电子平均逃逸深度是否有显着差异也是我们关注的焦点。在表面分析技术中,发射信号的表面灵敏度是一个重要问题。由于二次电子的级联过程,对平均逸出深度的理解变得困难。传统方式里,由非弹性散射平均自由程或最大逸出深度来大致估算逸出深度。而新定义涵盖了二次电子激发和发射的两个过程。我们对入射电子和二次电子轨迹进行了系统的蒙特卡洛模拟,以确定化合物半导体的二次电子发射的平均逸出深度。我们计算了某些半导体材料中被激发和发射的二次电子在不同的入射能量下的激发深度分布函数、发射深度分布函数以及它们在深度分布函数中的组合效应。该计算得到这些材料的平均逸出深度对入射能量的依赖性,其值在0.4-1.4 nm范围。第5章中我们使用最新的蒙特卡洛模型计算了几种化合物半导体材料的二次电子产额和背散射系数。当一次电子束入射到固体材料中时,由于电子的弹性和非弹性散射,会从材料表面附近产生和发射不同类型的电子信号。大部分发射电子是二次电子和背散射电子,分别根据其能量小于或大于50 eV来定义它们。二次电子发射现象在许多技术应用中起着非常重要的作用,例如光子倍增器、扫描电子显微镜、航天器、原子钟、等离子显示面板、磁控管和交叉场倍增器。通常用SEY值来评估用于不同应用的材料。我们基于蒙特卡洛模拟对几种化合物半导体材料在入射电子能量为0.1-10 keV范围内的二次电子产额、背散射系数和总电子产额进行了系统的研究。我们还考虑了由于氧化引起的表面耗尽层对电子产额的影响。由于缺乏这些化合物材料的背散射系数的实验数据,因此,我们将化合物的计算结果与平均原子序数最接近的元素的实验数据进行了比较。该模拟预测的背散射系数值较经验Staub公式要大得多。第六章中计算了铁和钨在100 eV至100 keV入射能量下的电子背散射系数,较高能量下的模拟数据与实验数据非常吻合,但在低能下要高于实验数据。我们还考虑了具有很少原子/分子层的碳和水作为表面污染物,以查看这些污染层对背散射系数值的影响。为了进一步解释和理解背散射系数,我们观察到表面污染严重影响了反向散射系数的结果值。我们还发现,背向散射系数取决于原子序数,并且对于更高的原子序数（在当前情况下为钨）发现更高。我们还计算了背散射电子能谱、角度分布和深度分布。第七章总结了本论文中的工作。
二、A Comparison of Two Level Density Models in Energy Region 0～20 MeV（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、A Comparison of Two Level Density Models in Energy Region 0～20 MeV（论文提纲范文）
（1）ALICE探测器Pb-Pb碰撞中鉴别强子的各向异性流及流的涨落（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| Chapter 1 Introduction |
| 1.1 Heavy-ion physics |
| 1.1.1 Quantum chromodynamics |
| 1.1.2 Relativistic heavy-ion collisions |
| 1.2 Anisotropic flow |
| 1.2.1 Development of anisotropic flow measurement in the experiments |
| 1.2.2 Overview of recent anisotropic flow measurements |
| 1.2.3 Non-flow contributions |
| 1.2.4 Flow fluctuations |
| 1.3 Outline of this thesis |
| Chapter 2 Experiment setup |
| 2.1 The Large Hadron Collider (LHC) |
| 2.2 A Large Ion Collider Experiment (ALICE) |
| 2.2.1 Inner Tracking System (ITS) |
| 2.2.2 Time-Projection Chamber (TPC) |
| 2.2.3 Time-Of-Flight |
| 2.2.4 V0 detector |
| 2.3 Data processing |
| 2.3.1 Data acquisition |
| 2.3.2 Track reconstruction |
| 2.3.3 Vertex reconstruction |
| 2.3.4 Centrality determination |
| Chapter 3 Analysis method |
| 3.1 Event plane method |
| 3.2 Scalar product method |
| 3.3 Multi-particle cumulant method |
| 3.4 Q-cumulant method |
| 3.5 Analysis framework |
| 3.5.1 Q_n-corrections framework |
| 3.5.2 Generic Framework(GF) |
| 3.6 Non-flow effect suppression |
| 3.7 Measurement of flow fluctuations |
| Chapter 4 Analysis procedure |
| 4.1 Event selection |
| 4.2 Track selection |
| 4.2.1 Particle identification |
| 4.2.2 Particle reconstruction |
| 4.3 Non-uniform acceptance correction |
| 4.4 Signal extraction |
| 4.5 Systematic uncertainties |
| Chapter 5 Results and discussion |
| 5.1 Results of anisotropic flow with scalar product method |
| 5.2 Results of anisotropic flow with 2- and 4-particle cumulant methods |
| 5.3 Flow fluctuations |
| 5.3.1 Exploring flow fluctuations through the ratio between v_2{4} and v_2{2} |
| 5.3.2 Exploring flow fluctuations through the moments of the p.d.f. of v_n |
| 5.4 Test of scaling properties |
| Chapter 6 Summary |
| Bibliography |
| Appendix A |
| Appendix B |
| Appendix C |
| Appendix D |
| List of Publications & Contributions |
| Acknowledgement |
（2）包合水合物冰晶材料磁性及调控理论研究（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 包合水合物的研究现状及选题背景 |
| 1.1.1 包合水合物中活性分子结构和性质的研究 |
| 1.1.2 氧气包合物自旋耦合及磁性调控的研究 |
| 1.1.3 离子包合物中OH~-离子的本质及输运机理研究 |
| 1.2 本文开展的主要工作 |
| 1.3 理论计算方法 |
| 1.3.1 密度泛函理论 |
| 1.3.2 本文使用的密度泛函理论计算软件包介绍 |
| 参考文献 |
| 第二章 氮杂苯包合物独特的溶剂化效应 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 计算细节 |
| 2.3 结果与讨论 |
| 2.3.1 氮杂苯/苯包合物 |
| 2.3.2 氮杂苯/苯阴离子包合物 |
| 2.3.3 包合物笼独特的溶剂化效应 |
| 2.4 小结 |
| 辅助材料 |
| 参考文献 |
| 第三章 磁性双氧包合物: 极具前景的冰晶材料构建单元 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 计算细节 |
| 3.3 结果与讨论 |
| 3.3.1 O_2@CHs的结构和稳定性 |
| 3.3.2 O_2@CHs的磁性多样性 |
| 3.3.3 应变诱导调控或转变磁耦合 |
| 3.4 小结 |
| 辅助材料 |
| 参考文献 |
| 第四章 离子掺杂包合水合物笼结构辅助顺磁客体的超交换自旋耦合 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 计算细节 |
| 4.3 结果与讨论 |
| 4.3.1 O_2·X@CHs的结构和稳定性 |
| 4.3.2 OH~-掺杂包合物笼诱导顺磁客体O_2反铁磁耦合 |
| 4.3.3 应变诱导调控O_2·EMN~+@CHs的磁性和电子性质 |
| 4.4 小结 |
| 辅助材料 |
| 参考文献 |
| 第五章 离子型包合水合物氢氧根阴离子迁移动力学 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 计算细节 |
| 5.3 结果与讨论 |
| 5.3.1 Me_4N~+@ICHs中OH~-离子的局部溶剂化结构 |
| 5.3.2 Me_4N~+@ICHs中OH~-离子的质子转移机理 |
| 5.3.3 Me_4N~+@ICHs中OH~-离子的迁移 |
| 5.4 小结 |
| 参考文献 |
| 第六章 总结与展望 |
| 致谢 |
| 攻读博士学位期间发表的论文 |
| 外文论文 |
| 学位论文评阅及答辩情况表 |
（3）在ATLAS实验上寻找双光子共振峰及光子能量刻度研究（论文提纲范文）
| Abstract |
| Résumé |
| Acknowledgements |
| Introduction |
| Chapter1 Theory |
| 1.1 The Standard Model of particle physics |
| 1.1.1 The gauge theory |
| 1.1.2 The Standard Model Lagrangian |
| 1.1.3 Spontaneous symmetry breaking and the Higgs mechanism |
| 1.1.4 The production and decay of Higgs boson |
| 1.1.5 Non-resonant diphoton production |
| 1.2 Beyond the Standard Model |
| 1.2.1 The Two-Higgs-Doublet Models |
| 1.2.2 The Randall-Sundrum model |
| Chapter2 The Large Hadron Collider and the ATLAS detector |
| 2.1 The Large Hadron Collider |
| 2.1.1 The LHC injection chain |
| 2.1.2 Luminosity and performance |
| 2.2 The ATLAS detector |
| 2.2.1 Inner detector |
| 2.2.2 Calorimetry |
| 2.2.3 Muon spectrometer |
| 2.2.4 Magnet system |
| 2.2.5 Forward detectors |
| 2.2.6 Trigger system |
| Chapter3 Photon reconstruction and performance |
| 3.1 Photon reconstruction |
| 3.1.1 Energy reconstruction |
| 3.1.2 Track matching |
| 3.2 Energy calibration |
| 3.3 Photon identification |
| 3.4 Photon isolation |
| Chapter4 Photon energy calibration uncertainties from shower leakage mismodeling |
| 4.1 Method |
| 4.1.1 Definition of leakage variables |
| 4.1.2 Data and simulated samples |
| 4.1.3 Background subtraction in the diphoton sample |
| 4.2 Measurement of the lateral leakage and double difference |
| 4.2.1 Measurement of the lateral leakage |
| 4.2.2 Measurement of the double difference |
| 4.3 Studies on the double difference |
| 4.3.1 PT and η dependence |
| 4.3.2 Leakage along η and φ directions |
| 4.3.3 Pile-up dependence |
| 4.3.4 Impact of additional material |
| 4.3.5 Other effects |
| 4.3.6 Conclusion |
| 4.4 Refined double difference measurement and final results |
| 4.4.1 Corrections on the double difference |
| 4.4.2 Systematic uncertainty of background subtraction method for diphoton sample |
| 4.4.3 Final results |
| Chapter5 Search for diphoton resonances |
| 5.1 Data and Monte Carlo samples |
| 5.1.1 Low-mass samples |
| 5.1.2 High-mass samples |
| 5.2 Event selection |
| 5.3 Signal modeling |
| 5.3.1 Narrow-width signal modeling |
| 5.3.2 Large-width signal modeling |
| 5.4 Background modeling |
| 5.4.1 Non-resonant background |
| 5.4.2 Resonant background |
| 5.4.3 Background modeling results |
| 5.5 Fiducial and total acceptance corrections |
| 5.5.1 Fiducial volume and correction factor |
| 5.5.2 Acceptance factor |
| 5.6 Systematic uncertainties |
| 5.6.1 Signal modeling uncertainties |
| 5.6.2 Signal yield uncertainties |
| 5.6.3 Background modeling |
| 5.6.4 Migration between categories |
| 5.6.5 Systematics uncertainties summary |
| 5.7 Statistical method |
| 5.7.1 Profile log-likelihood ratio method |
| 5.7.2 Discovery p-value |
| 5.7.3 Look-elsewhere effect |
| 5.7.4 Upper limits |
| 5.7.5 Statistical models |
| 5.8 Results |
| 5.8.1 Low-mass search results |
| 5.8.2 High-mass search results |
| 5.9 Conclusion |
| 5.9.1 Low-mass analysis |
| 5.9.2 High-mass analysis |
| Conclusion |
| Bibliography |
| Appendices |
| Appendix A Stitching of the sliced MC background samples |
| Appendix B Functional Decomposition smoothing |
（4）在大型强子对撞机的ATLAS实验上观测ZZjj电弱产生过程（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| Acknowledgments |
| Chapter 1 Introduction |
| Chapter 2 Theory |
| 2.1 The Standard Model |
| 2.2 Electroweak Symmetry Breaking |
| 2.3 Vector Boson Scattering |
| 2.4 Physics in Proton-proton Collisions |
| Chapter 3 The ATLAS Detector at the LHC |
| 3.1 The Large Hadron Collider |
| 3.2 The ATLAS Detector |
| 3.2.1 Magnet System |
| 3.2.2 Inner Detector |
| 3.2.3 Calorimeters |
| 3.2.4 Muon Spectrometer |
| 3.2.5 Trigger and Data Acquisition System |
| Chapter 4 Analysis Overview |
| Chapter 5 Data and Monte Carlo Samples |
| 5.1 Data Samples |
| 5.2 Monte Carlo Samples |
| 5.2.1 Monte Carlo Production |
| 5.2.2 NLO Correction for EW samples |
| 5.2.3 Interference between EW and QCD |
| Chapter 6 Objects Reconstruction and Event Selections |
| 6.1 Analysis Objects |
| 6.1.1 Trigger |
| 6.1.2 Electron |
| 6.1.3 Muon |
| 6.1.4 Jet |
| 6.1.5 Missing Transverse Momentum |
| 6.2 Event Selections |
| 6.2.1 Object Selections |
| 6.2.2 Event Selection in the lllljj Channel |
| 6.2.3 Event Selection in the llvvjj Channel |
| 6.2.4 Extraction of Electroweak Component |
| 6.2.5 Fiducial Volume Definition |
| Chapter 7 Background Estimation |
| 7.1 Background Estimation in the 1111jj Channel |
| 7.1.1 QCD Background |
| 7.1.2 Background due to Misidentified Lepton |
| 7.2 Background Estimation in the llvvjj Channel |
| 7.2.1 Non-resonant Background |
| 7.2.2 WZ Background |
| 7.2.3 Z+jets Background |
| Chapter 8 Systematic Uncertainties |
| 8.1 Theoretical Uncertainties |
| 8.2 Experimental Uncertainties |
| Chapter 9 Results |
| 9.1 Cross-section |
| 9.2 Evidence on EW process |
| 9.2.1 Statistical Fit |
| 9.2.2 Fit Results |
| Chapter 10 Conclusion and Outlook |
| Bibliography |
| Appendix A MC Samples |
| Appendix B Dimuon Trigger Efficiency in Proton-proton Collisions |
| Publications |
（5）利用大型强子对撞机上的ATLAs探测器通过多轻子末态研究希格斯玻色子的性质以及搜寻新物理（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| Introduction |
| 1 Elementary Particle Physics |
| 1.1 Standard Model |
| 1.1.1 Elementary particles |
| 1.1.2 Electromagnetic interaction |
| 1.1.3 Strong interaction |
| 1.1.4 Electroweak interaction |
| 1.2 Higgs mechanism and Higgs boson |
| 1.2.1 Higgs mechanism |
| 1.2.2 Higgs productions |
| 1.2.3 Higgs discovery and measurements |
| 1.3 Theories Beyond the Standard Model |
| 1.3.1 The 2HDM |
| 1.3.2 The RS model |
| 2 The LHC and the ATLAS detector |
| 2.1 The LHC |
| 2.1.1 Accelerator complex |
| 2.1.2 Collision production |
| 2.1.3 Detectors at the LHC |
| 2.2 The ATLAS detector |
| 2.2.1 The ATLAS coordinates |
| 2.2.2 The magnet system |
| 2.2.3 The inner detectors |
| 2.2.4 The sampling calorimeters |
| 2.2.5 The muon spectrometer |
| 2.2.6 The trigger system |
| 2.3 Phase-Ⅰ upgrade of the LAr Calorimeter |
| 2.3.1 Phase-Ⅰ LAr Calorimeter readout electronic upgrades |
| 2.3.2 Analysis of the calibration data |
| 2.4 Simulations at the ATLAS |
| 2.5 Object reconstructions |
| 2.5.1 Tracks and vertices |
| 2.5.2 Electrons and photons |
| 2.5.3 Muons |
| 2.5.4 Taus |
| 2.5.5 Jets |
| 2.5.6 Missing transverse momentum |
| 3 The measurement of t(?)H production in multilepton final stateswith 79.9 fb~(-1) dataset |
| 3.1 Introduction |
| 3.2 Data and MC samples |
| 3.3 General selections |
| 3.3.1 Trigger decisions |
| 3.3.2 Object selections |
| 3.3.3 Lepton isolation calibration |
| 3.3.4 Overlap removal |
| 3.3.5 Selection criteria and analysis strategy in 2lSS hannel |
| 3.4 Fake estimation |
| 3.4.1 Non-prompt leptons |
| 3.4.2 Electron charge misidentifications |
| 3.5 Event MVA in 2lSS hannel |
| 3.5.1 Signals and backgrounds |
| 3.5.2 MVA configuration |
| 3.5.3 MVA optimisation attempts |
| 3.5.4 Performance of MVA against template fit fakes |
| 3.5.5 SR separation by BDTG scores |
| 3.6 Systematic uncertainties |
| 3.6.1 The PDF uncertainty |
| 3.7 Statistical analysis |
| 3.7.1 Likelihood function |
| 3.7.2 Hypothesis testing |
| 3.7.3 t(?)W modelling |
| 3.7.4 t(?)Z modelling |
| 3.7.5 Fit categorisation |
| 3.7.6 Fit results |
| 3.7.7 Post-fit checks |
| 4 The measurement of t(?)W/H production in multilepton finalstates with 139.0 fb~(-1) dataset |
| 4.1 Introduction |
| 4.2 Data and MC samples |
| 4.3 Event selection |
| 4.3.1 Trigger decision |
| 4.3.2 Object selections |
| 4.3.3 Overlap removal |
| 4.3.4 Tight lepton definition |
| 4.4 Fake estimation |
| 4.5 The cut based approach |
| 4.6 Fit |
| 5 Search for X→WW→evμv with 36.1 fb~(-1) dataset |
| 5.1 Introduction |
| 5.2 Signal models |
| 5.3 Backgrounds |
| 5.4 Fit model |
| 5.5 Fit results |
| 5.6 Post fit checks |
| 5.6.1 Shapes of theoretical systematics |
| 5.6.2 Signal injection study |
| 5.6.3 Interference effects |
| 5.6.4 Toy MC |
| Conclusion |
| Bibliography |
| Appendices |
| A Electron isolation and trigger efficiency calibrations for 2018 dataset 193B Test on input variables |
| B Test on input variables |
| C MVA classification with flavour split backgrounds |
| D Test on replacing the input variable M_(l_0l_1) by ΔR_(l_0l_1) |
| E Post-fit MVA variable distributions |
| F Likelihood scan |
| G Comparisons to previous results with same statistics |
（6）在ATLAS探测器上通过H→WW*→eνμν衰变道测量希格斯胶子胶子熔合过程产生截面以及研究在高亮度大型强子对撞机上希格斯的测量前景（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 1 Introduction |
| 2 Theoretical overview |
| 2.1 The standard model of particle physics |
| 2.1.1 The fundamental particles |
| 2.1.2 The fundamental forces |
| 2.1.3 Gauge symmetry |
| 2.1.4 Quantum chromodynamics |
| 2.1.5 Electroweak interaction |
| 2.2 The Brout-Englert-Higgs mechanism |
| 2.2.1 The SM Higgs |
| 2.3 Physics on Hadron Colliders |
| 2.3.1 Phenomenology of proton-proton collisions |
| 2.3.1.1 Parton distribution function |
| 2.3.1.2 The cross-section in hadron collider |
| 2.3.2 Standard Model Higgs physics at the Hadron Colliders |
| 2.3.2.1 The production of Higgs boson in Hadron Colliders |
| 2.3.2.2 Higgs boson decay modes |
| 3 The LHC and the ATLAS detector |
| 3.1 CERN |
| 3.2 Large Hadron Collider |
| 3.2.1 The experiments on the LHC machine |
| 3.3 Luminosity and pile-up |
| 3.4 The ATLAS detector |
| 3.4.1 The inner detector |
| 3.4.2 The calorimeter |
| 3.4.3 The muon spectrometer |
| 3.4.4 The magnet system |
| 3.4.5 The ATLAS trigger and data acquisition system |
| 3.5 Event reconstruction |
| 3.5.1 Track and vertex reconstruction |
| 3.5.1.1 Track reconstruction |
| 3.5.1.2 Vertex reconstruction |
| 3.5.2 Electrons |
| 3.5.2.1 The reconstruction of electron |
| 3.5.2.2 The identification of electron |
| 3.5.3 Muon |
| 3.5.3.1 The reconstruction of muon |
| 3.5.3.2 The identification of muon |
| 3.5.4 Hadronic τ |
| 3.5.5 Jets |
| 3.5.5.1 Jet reconstruction |
| 3.5.5.2 b-tagging |
| 3.5.6 Missing transverse energy |
| 4 The H→WW~*→evμv analysis |
| 4.1 The overview of the H→WW~*→lvlv analysis |
| 4.2 The results of the H→WW~*→evμv analysis by using 36.1 fb~(-1) Run2 data |
| 4.3 Dataset and MC samples |
| 4.4 Objects and observables |
| 4.4.1 Leptons |
| 4.4.1.1 Electrons |
| 4.4.1.2 Muons |
| 4.4.2 Jets |
| 4.4.3 Missing transverse momentum |
| 4.4.4 Overlap removal |
| 4.4.5 Observables |
| 4.5 Event selection |
| 4.5.1 Preselection |
| 4.5.2 ggF 0-jet category |
| 4.5.3 ggF 1-jet category |
| 4.6 Background estimation |
| 4.6.1 WW control region |
| 4.6.2 Top control region |
| 4.6.3 Z→ττ control region |
| 4.6.4 W+jets background estimation |
| 4.6.4.1 Fake factor method |
| 4.6.4.2 Estimation of fake factor |
| 4.6.5 Wγ validation region |
| 4.7 Systematic uncertainties |
| 4.7.1 Experimental uncertainties |
| 4.7.2 Theoretical uncertainties |
| 4.7.2.1 Signal uncertainties |
| 4.7.2.2 Background uncertainties |
| 4.8 Statistical analysis |
| 4.8.1 Profile likelihood procedure |
| 4.8.2 Test statistic and p-values |
| 4.8.3 Asimov dataset |
| 4.8.4 Statistical treatment for the ggF N_(jet)=0 and N_(jet)=1category |
| 4.8.4.1 Handling of the experimental systematic uncertainties |
| 4.8.4.2 Expected sensitivity and fit results |
| 4.8.4.3 Observed sensitivity and fit results |
| 4.8.5 Combined fit |
| 5 Prospects for combined Higgs measurements at the High Lu-minosity LHC(HL-LHC) with the ATLAS detector |
| 5.1 Introduction |
| 5.2 Individual channels |
| 5.3 Combination |
| 5.3.1 Global signal strength |
| 5.3.2 Production cross-sections |
| 5.3.3 Branching ratio |
| 5.3.4 Production mode cross-sections in each decay channels |
| 5.3.5 Ratios of cross sections and branching fractions |
| 5.3.6 Measurement of coupling parameters in the κ framework |
| 5.3.6.1 Couplings to fermions versus couplings to weakvector bosons |
| 5.3.6.2 Probe BSM contributions to the ggF productionand H→γγ decay loops |
| 5.3.6.3 Parametrisation assuming SM structure of the loop-s and no BSM contributions in decays |
| 5.3.6.4 Parametrisation including effective photon and glu-on couplings with and without BSM contributionsin decays |
| 6 Summary and outlook |
| References |
| Acknowledgement |
| Appendices |
| Appendix A Top p_T reweighting study |
| Appendix B Top p_T~(l,lead) mis-modeling study in the VBF analysis |
| Appendix C Flavour composition studies in the same sign vali-dation region |
（7）Measurement of the π0 Inclusive Cross Section in Ep Scattering and the Design of Electromagnetic Calorimeter for SoLID Program at Jefferson Lab（论文提纲范文）
| ABSTRACT |
| 摘要 |
| ABBREVIATIONS |
| 1 Introduction |
| 1.1 Introduction of QCD |
| 1.2 Nucleon structure |
| 1.2.1 Spin and mass of nucleon |
| 1.3 Study the nuclear structure with electromagnetic probe method |
| 1.4 12 GeV upgrade project in JLab |
| 2 Introduction of SoLID program and generator |
| 2.1 The physics target of SoLID |
| 2.1.1 The SIDIS program |
| 2.1.2 The PVDIS program |
| 2.1.3 The J/ψ program |
| 2.2 Monte Carlo (MC) event generator in SoLID program |
| 2.2.1 Monte Carlo generator introduction |
| 2.2.2 The Wiser generator |
| 2.2.3 The modified Hall D MC generator |
| 2.2.4 Comparison |
| 2.3 The motivation of π~0 cross section measurement |
| 2.4 DVCS experiment in JLab |
| 2.4.1 DVCS process introduction |
| 2.4.2 The DVCS experiment |
| 3 The experimental setup |
| 3.1 The Continuous Electron Beam Accelerator Facility (CEBAF) |
| 3.2 Hall A general instrument |
| 3.2.1 The beam line |
| 3.2.2 The Target System |
| 3.3 The High Resolution spectrometer(HRS) |
| 3.4 The DVCS Electromagnetic Calorimeter |
| 3.5 The Data Acquisition (DAQ) System |
| 3.5.1 General Hall A Data Acquisition System |
| 3.5.2 DVCS calorimeter DAQ system |
| 3.5.3 The trigger system |
| 4 The strategy for extracting inclusive π~0 cross section from DVCS experimentdata |
| 4.1 Basic principle to extract inclusive π~0 cross section |
| 4.2 The data analysis of DVCS experiment |
| 4.2.1 Exclusivity of the DVCS process by missing mass method |
| 4.2.2 DVCS event selection |
| 4.3 The inclusive π~0 events in DVCS experiment data |
| 4.4 Restriction and problems in using DVCS data |
| 4.4.1 Low energy photon |
| 4.4.2 Vertex of π~0 |
| 4.4.3 Calorimeter geometry acceptance of π~0 |
| 4.4.4 Target window |
| 4.5 Event selection cut for π~0 analysis |
| 4.5.1 Trigger |
| 4.5.2 Electron identification |
| 4.5.3 Tracking and S2m scintillator |
| 4.5.4 Vertex |
| 4.5.5 Beam current |
| 4.6 Summary |
| 5 DVCS Calorimeter analysis and calibration |
| 5.1 Waveform analysis |
| 5.1.1 Baseline fitting |
| 5.1.2 One-pulse fitting |
| 5.1.3 Two-pulse fitting |
| 5.1.4 Waveform analysis optimization |
| 5.2 Calorimeter time calibration and optimization |
| 5.2.1 ARS stop trigger jitter |
| 5.2.2 Calorimeter block time offset |
| 5.2.3 S2m scintillator paddle offset |
| 5.2.4 Propagation time in scintillator |
| 5.2.5 Electron path/momentum in LHRS |
| 5.2.6 Time walk correction |
| 5.2.7 Conclusions |
| 5.3 Calorimeter Energy Calibration |
| 5.3.1 Cosmic rays uniformity calibration |
| 5.3.2 Elastic calibration |
| 5.3.3 Radiation damage calibration by π~0 event |
| 5.3.4 Low energy photon correction |
| 5.3.5 Summary |
| 5.4 Cluster algorithm |
| 5.4.1 Pulse selection in bunch |
| 5.4.2 Build cluster with cellular automaton algorithm |
| 5.4.3 Cluster reconstruction |
| 5.5 Summary |
| 6 Inclusive π~0 cross section extraction |
| 6.1 Data used in analysis |
| 6.2 Calorimeter cut |
| 6.2.1 Photon energy cut |
| 6.2.2 Calorimeter Geometry cut |
| 6.2.3 Beam bunch selection |
| 6.2.4 Time difference between two photons |
| 6.2.5 Φ angle cut on π~0 |
| 6.2.6 π~0 cut |
| 6.3 Charge calculation |
| 6.4 Simulation |
| 6.4.1 Generator description |
| 6.4.2 Vertex distribution along target (Z dependence) |
| 6.4.3 Target window simulation |
| 6.4.4 Detector simulation process |
| 6.4.5 π~0 yield from simulation |
| 6.5 Data analysis |
| 6.5.1 Vertex assumption |
| 6.5.2 Vertex weight |
| 6.5.3 Extract π~0 events yield from fitting |
| 6.5.4 Extract π~0s from three clusters events |
| 6.5.5 π~0s yield in data |
| 6.5.6 Dummy target data |
| 6.6 Result |
| 6.6.1 π~0 cross section result |
| 6.6.2 Comparison of two 4-pass results |
| 6.7 Error estimation |
| 6.7.1 Statistical error |
| 6.7.2 Systematic uncertainty error |
| 6.8 Summary and discussion |
| 7 The SoLID spectrometer and Electromagnetic Calorimeter |
| 7.1 General description of SoLID detectors |
| 7.1.1 SIDIS configuration |
| 7.1.2 PVDIS configuration |
| 7.1.3 SoLID spectrometer function and requirement |
| 7.2 SoLID ECal |
| 7.2.1 Desired performance and challenge |
| 7.2.2 Shashlik ECal design |
| 7.2.3 Scintillator Pad Detector(SPD) |
| 8 Electromagnetic calorimeter principle |
| 8.1 The Electro-magnetic Calorimeter |
| 8.1.1 The light yield of SoLID Ecal |
| 8.2 Scintillator |
| 8.3 Wave length shifting(WLS) fiber |
| 8.4 PMT |
| 8.5 Summary |
| 9 Material selection of ECal prototype and assembly |
| 9.1 Scintillator |
| 9.2 Reflective layer |
| 9.2.1 Tyvek paper |
| 9.2.2 Powder coating |
| 9.2.3 3M~(TM) Enhanced Specular Reflector(ESR) |
| 9.3 Fiber |
| 9.3.1 Fibers selection |
| 9.3.2 Fiber end mirror |
| 9.3.3 Fiber connection and polishing |
| 9.4 Assembly |
| 9.5 The material of shashlik prototype module |
| 9.6 Summary |
| 10 ECal prototype detectors test result |
| 10.1 PMT test |
| 10.1.1 PMT test setup |
| 10.1.2 SPE gain |
| 10.1.3 Maximum linear current |
| 10.2 Cosmic ray test system |
| 10.2.1 Cosmic ray test setup and DAQ |
| 10.2.2 Flash Analog-to-Digital Converter(FADC) |
| 10.3 Cosmic test result |
| 10.3.1 Shashlik ECal test result |
| 10.3.2 Preshower test result |
| 10.4 Beam test |
| 10.4.1 A preliminary beam test in JLab Hall A |
| 10.5 Summary |
| 11 Conclusion and outlook |
| APPENDIX A. Large-angle SPD(LASPD)time resolution test |
| A..1 "Three-bar test" of trigger scintillators |
| A..2 LASPD test |
| Bibliography |
| PUBLICATIONS |
| 致谢 |
（8）FEL装置中束流位置测量系统的设计及THz驱动条纹相机的相关研究（论文提纲范文）
| 英文部分 |
| Abstract |
| List of Abbreviations and Symbols |
| 1 Introduction |
| 1.1 Particle accelerators |
| 1.2 Beam diagnostics in particle accelerators |
| 1.2.1 Main beam parameters |
| 1.2.2 Beam position monitors |
| 1.2.3 Bunch length measurement |
| 1.3 Outline the dissertation |
| 2 Introduction to BPM and THz driven deflector based streak camera |
| 2.1 beam position monitors |
| 2.1.1 Button BPM |
| 2.1.2 Stripline BPM |
| 2.1.3 Cavity BPM |
| 2.1.4 Resonant stripline BPM |
| 2.2 THz driven deflector based streak camera |
| 2.2.1 The motivation of developing THz driven streak camera |
| 2.2.2 Recent progress on THz driven streak camera |
| 3 BPM system for the IR-FEL project |
| 3.1 Design of the BPM system |
| 3.1.1 Button BPM |
| 3.1.2 Resonant stripline BPM |
| 3.1.3 electronics system |
| 3.1.4 Evaluation of position resolution |
| 3.2 Laboratory tests of BPM prototypes |
| 3.2.1 Button BPM |
| 3.2.2 Resonant stripline BPM |
| 3.3 Online measurement with button BPM |
| 3.4 Summary |
| 4 THz driven deflector based streak camera |
| 4.1 Three potential designs of THz deflector |
| 4.1.1 ISRR |
| 4.1.2 ISRR array |
| 4.1.3 Dielectric tube |
| 4.1.4 Comparison between these three THz deflectors |
| 4.2 THz streaking experiment for 35MeV electron beam with ISRR structure |
| 4.2.1 Simulation results |
| 4.2.2 Experiment results and discussion |
| 4.2.3 Conclusion |
| 4.3 Analysis of multipole fields |
| 4.3.1 ISRR and ISRR array structures |
| 4.3.2 Dielectric tube structure |
| 4.3.3 Comparison between these three THz deflectors |
| 4.4 Optimization of these three THz deflectors |
| 4.4.1 Optimization of ISRR |
| 4.4.2 Optimization of ISRR array |
| 4.4.3 Optimization of Dielectric tube |
| 4.4.4 Conclusion |
| 4.5 Summary |
| 5 Conclusion |
| Bibliography |
| Acknowledgements |
| Publications |
| Participated research projects |
| 中文部分 |
| 中文摘要 |
| 第一部分 绪论 |
| 第二部分 红外自由电子激光装置中束流位置测量系统的设计 |
| 第三部分 太赫兹驱动条纹相机的相关研究 |
| 第四部分 总结 |
（9）BESⅢ实验上XcJ→∑-（?）+ 分支比的测量和e+e-→∑0（?）0的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| Abbreviations and Acronyms |
| Chapter 1 Introduction to Particle Physics |
| 1.1 Overview |
| 1.2 The Standard Model |
| 1.2.1 Fermions |
| 1.2.2 Bosons |
| 1.3 Quantum numbers |
| 1.3.1 Spin and angular momentum |
| 1.3.2 Parity |
| 1.3.3 Isospin |
| 1.3.4 Baryon number |
| 1.3.5 Lepton number |
| 1.3.6 Hypercharge |
| 1.3.7 Charge conjugation |
| 1.4 Quantum Chromodynamics |
| 1.5 The Qurak Model |
| 1.6 Quarkonium |
| 1.6.1 Charmonium states J/ψ(ψ(2S)) |
| 1.7 ~3P_J∶χ_(cJ)(J=0,1,2) |
| 1.8 Baryon Form Factor |
| 1.8.1 Formalism |
| 1.9 The Structure of Dissertation |
| Chapter 2 BEPCⅡ Collider and BESⅢ Spectrometer |
| 2.1 Beijing electron-positron collider BEPCⅡ |
| 2.2 BESⅢ Spectrometer |
| 2.2.1 Beam tube |
| 2.2.2 Main Drift Chamber(MDC) |
| 2.2.3 Time of flight detector (TOF) |
| 2.2.4 Electromagnetic Calorimeter (EMC) |
| 2.2.5 Superconducting Solenoid Magnet (SSM) |
| 2.2.6 Muon Counter (MUC) |
| 2.2.7 Electronics System |
| 2.2.8 Trigger selection system |
| 2.2.9 Online Data Acquisition System (DAQ) |
| 2.2.10 BESⅢ Offline Data Processing System |
| 2.2.11 Detector Simulation Software System |
| 2.2.12 Offline Calibration Software System |
| 2.2.13 Offline Reconstruction Software System |
| 2.2.14 Physical Analysis Tools |
| 2.3 Summary of this chapter |
| Chapter 3 Measurements of χ_(cJ)→∑~-∑~+(J=0,1,2)decays |
| 3.1 Background |
| 3.2 Dataset and Monte Carlo Simulation |
| 3.2.1 Dataset |
| 3.2.2 Monte Carlo Simulation |
| 3.2.3 Simulation for Signal Events |
| 3.3 Analysis of ψ(3686)→γχ_(cJ)→rγnnπ~+π~- final state |
| 3.3.1 Event selection |
| 3.4 Background Analysis |
| 3.4.1 Inclusive MC Study |
| 3.4.2 Continuum data at (?)=3.65 GeV |
| 3.5 Fit Result |
| 3.5.1 Optimize Bin Width |
| 3.5.2 Signal Extraction |
| 3.6 Measurement of of χ_(cJ)→∑~-∑~+ |
| 3.6.1 Efficiency |
| 3.6.2 Angular Distribution and Efficiency Curve of γ |
| 3.6.3 Branching Fractions of χ_(cJ)→∑~-∑~+ |
| 3.6.4 I/O Check Using Inclusive MC Sample |
| 3.7 Systematic Uncertainty |
| 3.7.1 MDC Tracking |
| 3.7.2 Photon Reconstruction |
| 3.7.3 n Selection and Kinemtical Fit |
| 3.7.4 Selection Criteria |
| 3.7.5 Systematical Test |
| 3.7.6 Fitting Process |
| 3.7.7 MC Truth Matching Angle |
| 3.8 Summary |
| Chapter 4 The study of e~+e~-→∑~0∑~0 |
| 4.1 Overview |
| 4.1.1 Formalism of Time-like form factors |
| 4.2 Dataset and Monte Carlo simulation |
| 4.3 Measurement of e~+e~-→∑~0∑~0 from (?)＝2.396 to 3.08 GeV |
| 4.3.1 Event Selection |
| 4.4 Background Analysis |
| 4.4.1 Inclusive Background Study |
| 4.4.2 Exclusive Background Study |
| 4.5 Extraction of the Born Cross Section |
| 4.6 Systematic Uncertainty |
| 4.7 Measurement of e~+e~-→∑~0∑0 near threshold at (?)＝2.3864 and 2.396GeV |
| 4.7.1 Event selection |
| 4.7.2 Charged Tracks |
| 4.7.3 Particle Identification |
| 4.7.4 Vertex Fit for GT |
| 4.7.5 Beam Pipe Tracks |
| 4.7.6 Further selection on π~+ momentum |
| 4.8 Background Analysis |
| 4.8.1 Inclusive Background Study |
| 4.9 Extraction of Born cross section |
| 4.10 Systematic Uncertainty |
| 4.11 Line shape of e~+e~-→∑~0∑~0 |
| 4.12 Summary |
| Chapter 5 Summary and Conclusions |
| 5.1 χ_(cJ)→∑~-∑~+(J=0,1,2) |
| 5.2 e~+e~-→∑~0∑~0 |
| 5.3 Outlook |
| References |
| Appendix A χ_(cJ) Fit results and Systematical Test |
| A.1 Fit of Mχ_(cJ) |
| A.2 Polar Angle Study of Charged Tracks in MDC |
| Appendix B ∑~0∑~0 Background Strategy and Systematical Test |
| B.1 Comparison b/w double to single Tagged Method |
| B.1.1 At (?)＝2.3960 GeV |
| B.2 Analyzed the Background |
| B.2.1 Beam Associated Background Study |
| B.2.2 Sideband Strategy |
| B.3 Systematical Test |
| B.3.1 Momentum Window Selection |
| B.3.2 Opening Angle of Pions Rejection |
| Acknowledgements |
| Publications and Research Achievements |
（10）固体电子发射产额的蒙特卡洛模拟研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| Chapter 1 Introduction |
| 1.1 Overview of the interaction between the electron beam and solid |
| 1.1.1 Secondary electron |
| 1.1.2 Backscattered electron |
| 1.1.3 Auger electron |
| 1.1.4 Elastic peak electrons |
| 1.2 Different peaks on the complete energy spectrum |
| 1.2.1 Losses peaks of electron energy |
| 1.2.2 Auger electron peaks |
| 1.2.3 Secondary electron peak |
| 1.3 Principles and development in scanning electron microscopy |
| 1.4 Factors affecting electron yields |
| 1.4.1 External adsorption of atoms and ions |
| 1.4.2 Work function and electron affinity |
| 1.4.3 Temperature and phonon excitations |
| 1.4.4 Surface and bulk plasmon decay |
| 1.4.5 Thickness of the surface |
| 1.4.6 Primary electron incident directions |
| 1.4.7 Surface effects |
| 1.4.8 Emission of the electrons from the adsorbed atoms |
| 1.5 Angular distribution of the backscattered electrons |
| Chapter 2 Monte Carlo Simulation of Electron Transport |
| 2.1 Theoretical overview of electron interaction with solid |
| 2.1.1 Single-electron excitation |
| 2.1.2 Plasmon excitation |
| 2.1.3 Phonon excitation |
| 2.1.4 Bremsstrahlung |
| 2.2 Basic characteristics of cross-sections |
| 2.3 Elastic scattering of electrons |
| 2.4 Inelastic scattering of electrons |
| 2.4.1 Energy loss function |
| 2.4.2 Differential inverse inelastic mean free path |
| 2.4.3 Inelastic mean free path |
| 2.4.4 Sum rules |
| 2.4.5 Secondary electron cascade process |
| 2.5 Monte Carlo method and principles |
| 2.6 Monte Carlo simulation procedures |
| 2.7 Secondary electron generation and emission |
| 2.8 Auger electron excitation |
| Chapter 3 Electron Backscattering Coefficient of Beryllium |
| 3.1 Introduction |
| 3.2 Mott elastic scattering cross section for Be, B and C-allotropes |
| 3.2.1 Differential scattering cross section |
| 3.2.2 Total scattering cross-section |
| 3.2.3 Electron elastic mean free path |
| 3.3 Electron inelastic scattering cross section of Be,B and C-allotropes |
| 3.3.1 Energy loss functions |
| 3.3.2 Sum rules |
| 3.3.3 Inelastic mean free paths |
| 3.4 Energy spectra of backscattered electrons |
| 3.5 Backscattering coefficients |
| 3.6 Effect of surface contaminations |
| 3.7 Penetration depth dependence |
| 3.8 Incident angle dependence |
| 3.9 Angular distribution |
| Chapter 4 Calculation of the Mean Escape Depth of Secondary Electrons |
| 4.1 Introduction |
| 4.2 Theoretical background |
| 4.3 Sum rule |
| 4.4 Energy loss functions |
| 4.5 Definition of depth distribution functions |
| 4.6 Secondary electron energy distribution |
| 4.7 Excitation depth distribution function |
| 4.8 Emission depth distribution function |
| 4.9 Partial depth distribution function |
| 4.10 Simulated depth distribution function |
| 4.11 Mean excitation depth and mean emission depth |
| Chapter 5 Electron Yields from Compound Semiconductor Materials |
| 5.1 Introduction |
| 5.2 Monte Carlo model |
| 5.3 Mean atomic numbers |
| 5.4 Energy loss functions and sum rules |
| 5.5 Effect of the depletion layer |
| 5.6 Energy spectra of secondary electrons |
| 5.7 Energy spectra of backscattered electrons |
| 5.8 Backscattering coefficients |
| 5.9 Secondary electron yields |
| Chapter 6 Electron Backscattering Coefficients of Iron and Tungsten |
| 6.1 Introduction |
| 6.2 Theoretical background |
| 6.3 Backscattered electron energy spectra |
| 6.4 Backscattering coefficient |
| 6.5 Effect of surface contamination |
| 6.6 Penetration depth dependence |
| 6.7 Angular distribution |
| Chapter 7 Summary |
| Publications |
| International conference attended |
| References |
| Acknowledgment |
四、A Comparison of Two Level Density Models in Energy Region 0～20 MeV（论文参考文献）
- [1]ALICE探测器Pb-Pb碰撞中鉴别强子的各向异性流及流的涨落[D]. 朱亚. 华中师范大学, 2021(02)
- [2]包合水合物冰晶材料磁性及调控理论研究[D]. 张宏淑. 山东大学, 2021(11)
- [3]在ATLAS实验上寻找双光子共振峰及光子能量刻度研究[D]. 王雨风. 中国科学技术大学, 2021(06)
- [4]在大型强子对撞机的ATLAS实验上观测ZZjj电弱产生过程[D]. 陈婧. 中国科学技术大学, 2021(06)
- [5]利用大型强子对撞机上的ATLAs探测器通过多轻子末态研究希格斯玻色子的性质以及搜寻新物理[D]. 李直. 山东大学, 2021(10)
- [6]在ATLAS探测器上通过H→WW*→eνμν衰变道测量希格斯胶子胶子熔合过程产生截面以及研究在高亮度大型强子对撞机上希格斯的测量前景[D]. 杜东硕. 山东大学, 2021(10)
- [7]Measurement of the π0 Inclusive Cross Section in Ep Scattering and the Design of Electromagnetic Calorimeter for SoLID Program at Jefferson Lab[D]. 田野. 山东大学, 2020(01)
- [8]FEL装置中束流位置测量系统的设计及THz驱动条纹相机的相关研究[D]. 刘啸宇. 中国科学技术大学, 2020(01)
- [9]BESⅢ实验上XcJ→∑-（?）+ 分支比的测量和e+e-→∑0（?）0的研究[D]. Muzaffar Irshad. 中国科学技术大学, 2020(01)
- [10]固体电子发射产额的蒙特卡洛模拟研究[D]. Abrar Hussain. 中国科学技术大学, 2020(01)